驱动，入射激光的时间和空间分布被调制，从而将dt燃料制造成~1000g3的外壳层，包围低密度的点火热斑。爱阅小说app阅读完整内容



这是14年时候的资料，而能被陈灵婴看到就说明丑国至少已经更新换代这一批，尽管目前应该还在使用间接驱动的方法。



陈灵婴在这一处地方画了一个圈然后做了个记号。



丑国得到的资料应该是她利用拓扑结构做出了核聚变相关的实验，并且实验成功了。



那么......



将控制热斑中心温度的原理和拓扑结构联合在一起。



骗过丑国。



当热斑中心温度达到10kev，面密度到达0.3g2，约等于a粒子截止范围，当内爆燃料面密度达到1.5g2时，热斑即保持足够长并通过a加热达到几十kev。为实现这样的面密度和热温度的条件，需要经历低熵过程，高聚集性球对称内爆(-30-40)。这需要精确的控制激光脉冲和靶型，平衡各种内爆参量的速度(v)，绝热过程(a)，热斑形状(s)，绝热燃料混合(m)。



事实上点火装置已经独立实现了部分指标，但并非同时。热斑压力比预计值低2~3倍，混合速度比预期值低。



所以新的拓扑结构模型能够使得点火装置同时完成全部指标。



陈灵婴停下笔抬起头，身子往后一靠。



其中y13-15v为能量峰值处于13~15v的未散射中子产额。



dsr约正比于dt燃料面密度，itfx与广义劳森判据相关联，itfx=1定义为能量大于1mj的产额值为50。



冷冻多层靶中子产额与dsr之间的关系图。



在2012年，第四脉冲(图9)的上升沿变缓，产生一个高压缩低熵的内爆，第四脉冲的长度被展宽后，使dsr值变高，并使itfx增加至0.1。



陈灵婴轻笑一声，如果是这样的话，



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